1 圣维南原理
圣维南原理(Saint-Venant’s Principle)由法国力学家圣维南于 1855 年提出:作用在弹性体上一小块区域内的荷载,在离荷载作用区稍远处引起的应力,基本上只取决于荷载的合力与合力矩,而与荷载的具体分布形式无关;分布形式只影响荷载区附近的应力。
这条原理至今没有严格的数学证明,主要依赖工程实践与实验验证。一个自然的疑问是:“稍远”到底要多远? 本文用两组静力等效的载荷(集中力与均布载荷,合力均为 1000N)作用于同一悬臂梁,提取中轴线上各应力分量沿板长的分布并逐点对比,用差值随距离的衰减来回答这个问题。
本文中使用的Abaqus版本是2025。
2 Abaqus模型构建与应力云图
2.1 集中力1000
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2.2 均布载荷10
均布载荷Abaqus源文件点此处下载。
2.3 两种状况下中轴线应力比较
沿板长方向(X 从 -50 到 50)建立应力提取路径,逐点读取两种荷载作用下的应力分量并作差,如下表(单位:Pa)。
| X | 集中载荷S11 | 均布载荷S11 | 差值 |
|---|---|---|---|
| X | 集中载荷S22 | 均布载荷S22 | 差值 |
|---|---|---|---|
| X | 集中载荷S33 | 均布载荷S33 | 差值 |
|---|---|---|---|
| X | 集中载荷S12 | 均布载荷S12 | 差值 |
|---|---|---|---|
| X | 集中载荷S13 | 均布载荷S13 | 差值 |
|---|---|---|---|
| X | 集中载荷S23 | 均布载荷S23 | 差值 |
|---|---|---|---|
在直角坐标系中,绘制图像。
由图可见:在远离载荷作用区的一段范围内,两种载荷的应力曲线完全重合;越靠近载荷施加端,两条曲线才逐渐分离,且分离程度随距离减小而急剧增大。这与圣维南原理的预期一致。
3 分析与总结
本次对比沿中轴线提取了 (轴向)、(竖向)、(厚度方向)、、、 六个应力分量,逐点作差。其中起决定作用的是 ,、、 三个剪应力分量在两种工况下全为 0, 与 数值相同(见下文说明)。下面以 为主线分析。
在中轴线的 至 区间(远离载荷作用区),集中力()与均布载荷()作用下的 完全一致,差值为 0——该段应力只由合力决定,与分布形式无关。
在 至 区间(靠近载荷作用区),两者开始分离且分离迅速加剧: 处差值仅约 ,到 处已达 ,增大约 7 个数量级。载荷作用点上,集中力对应的 为 ,均布载荷仅为 ——相差约 195 倍。原因很直接:集中力把荷载压在一点上,该点附近应力急剧升高;均布载荷把同样的合力摊在一个区域上,应力平缓得多。
由此可以给出本题的定量回答。取样路径全长 100 个单位( 从 到 , 端为固定端, 端为加载端),按受载荷分布形式影响的程度可分为三段:
| 区段 | 位置范围 | 占全长 | 两种载荷的应力 |
|---|---|---|---|
| 无差别区 | 至 | 完全一致,差值恒为 | |
| 过渡区 | 至 | 开始出现极微小差异(约 量级) | |
| 有明显差别区 | 至 | 差异迅速增大,至加载端达 |
也就是说:沿梁长从固定端起算,前 70% 的长度内,两种静力等效载荷引起的应力完全相同,载荷具体怎么分布毫无影响;再往加载端走 5% 进入过渡;最后 25% 的区段内分布形式的影响才显现,并且越靠近加载点越剧烈。这就是“稍远”在本问题中的具体尺度——约合全长的 70%。
各分量的完整数据见第 2 章的表 2.1~表 2.6。此处补充两点说明。其一,表 2.1 中 至 段的 并非恒定(8.88 → 10.50 → 10.00 …),这是固定端约束效应—— 端为固支端,约束使该处应力偏离纯弯曲的均匀值,与载荷分布形式无关,两种工况在这一段仍完全一致。其二,表 2.2()与表 2.3()的数值逐点相同,这与本文所用二维平面模型有关, 在平面应力假设下不独立;若需考察厚度方向应力,应改用三维实体模型。